激光二极管英文：laser diodes
定义：以载流p-n结为增益介质的半导体激光器。
激光二极管是电泵浦的半导体激光器，其中增益是由p-n结或p-i-n结构中的电流产生的。在这种异质结构中，电子和空穴会发生复合，释放的能量为光子能量的倍数。这一过程可以是自发的，也可以由入射光子激发，结果会得到光学放大，如果在激光器谐振腔中采用光学反馈就可以实现激光器振荡。在词条半导体激光器中有更详细的关于半导体中激光放大过程的描述。
二极管激光器是采用一个或多个激光二极管的激光器。
大部分半导体激光器都是基于激光二极管的基础上的，但是也有一些光泵浦的半导体激光器，它们不需要二极管结构，因此不属于二极管激光器。
激光二极管通常为边发射激光器，镀膜的或者不镀膜的半导体薄膜的端面可以形成激光器谐振腔。它们通常为双异质结结构，可以将产生的载流子限制在很窄的区域，同时也可以作为光场的波导（双层限制）。电流也限制在同一个区域，有时需要采用隔离栅。这样可以得到较低的阈值功率和高的效率。有源区通常很薄，可以看作是一个量子阱。有时会采用量子点。
目前的LDs通常是表面发射类型，即发射方向垂直于薄膜表面，增益是由多个量子阱提供的。
有很多不同类型的LDs，工作在不同的输出功率、波长、带宽和其它性质下：
1.小的边发射LDs产生几毫瓦到0.5个瓦特之间的光束，并且光束质量很高。输出光束可能发射到自由空间或者耦合到单模光纤中。这种激光器可以是折射率导引（利用波导结构使光在LD中传播）或者增益导引（通过偏性放大使光束非常窄）。
2.类似于具有短的谐振腔的分布反馈激光器（DFB激光器）或者分布布拉格反射激光器（DBR激光器）的小的LDs可以实现单频工作，有是的还具有波长可调谐性。
3.外腔二极管激光器包含激光二极管作为长的激光谐振腔的增益介质，还具有其它的光学元件，例如激光反射镜或者衍射光栅。它们也是波长可调的，并且辐射带宽很小。
4.大面积激光二极管（也称为宽条形激光二极管，宽条形激光器或者高亮度激光二极管）的输出功率有几瓦特。其光束质量比低功率LDs低很多，但是比二极管线阵高。锥形大面积激光器具有更好的光束质量和亮度。
5.平板耦合光波导激光器（SCOWLs）在一个较大的波导结构中包含一个多量子阱增益区域，可以产生具有衍射极限的瓦特量级的光束，形状为圆形。
6.高功率二极管线阵包含一列大面积发射器，产生较低光束质量的几十瓦特的光束。除了其功率更高之外，它的亮度比大面积LD要低。
7.大功率堆积二极管线阵（参阅二极管堆）是多个二极管线阵堆积在一起的，可以产生几百甚至几千瓦特的超高功率。
8.表面发射半导体激光器（VCSELs）通常产生几毫瓦高光束质量的光。还有外腔发射半导体激光器（VECSELs）可以产生更高功率但是仍然具有很好光束质量的光。
激光二极管可以将光束辐射到自由空间中，也有很多LDs存在光纤耦合的形式。后者在应用中特别方便，例如，作为光纤激光器和光纤放大器的泵浦光源。
几乎所有的电泵浦半导体激光器都是激光二极管，量子级联激光器是一个例外。其它的半导体激光器是利用光学泵浦，因此不需要p-n结，它们可以由不掺杂的半导体材料得到。
激光二极管的辐射波长主要由激光活性半导体材料的带隙所决定：即光子能量接近于带隙能量。由于存在非常多的半导体材料，因此该激光器可以覆盖很大的光谱区域。尤其是存在很多三元或者四元半导体混合物，可以通过改变混合物组分在很大范围内调节半导体混合物的带隙能量。例如，例如在AlxGa1−xAs中提高铝的含量可以提高带隙能量，因此辐射波长变短。图1给出了典型的材料系统的概括。
大多数激光二极管辐射的光在近红外光谱区域，也有的辐射可见光（尤其是红色或者蓝色）或者中红外光。
大多数LDs辐射光束的光谱带宽在几个纳米。该带宽来自于多个纵的（也可能是横的）谐振腔模式（多模激光二极管）的同时振荡。其它的LDs工作在单谐振腔模式上（参阅单频工作），尤其是分布反馈激光器，因此辐射带宽窄很多，一般线宽在MHz范围。采用外腔和利用参考腔的窄带光学反馈（参阅激光器稳定）可以进一步使线宽变窄。
多模LDs的辐射波长（光谱的中心频率）通常与温度有关，温度没提高1 K，波长通常提高约0.3 nm，由于峰值增益与波长有关。（温度会影响价带和导带的粒子数分布。）因此如果激光晶体的吸收带宽很窄（例如，只有几个纳米），需要稳定固态激光器中二极管泵浦的p-n结处的温度。也可以通过改变p-n结处的温度来调谐辐射波长。
单模二极管辐射波长的温度系数低很多。如果应用到扫描光谱学中时，波长通常是工作在激光间隙进行扫描的。在每个脉冲作用时温度都会升高，引起光学频率减小。外腔激光器的波长可以通过旋转激光腔中的衍射光栅来改变。
激光二极管具有很高的电光转化效率，典型值为50%，有时甚至大于60%。（关于如何提高高功率LDs的效率使其大于70%的项目目前也在发展。）效率主要受一些因素的限制，例如电阻，载流子泄漏，散射，吸收（尤其是在掺杂区域）和自发辐射。当激光二极管辐射波长在940-980 nm波长范围时效率是最高的（可以用来泵浦掺镱高功率光纤装置），而808 nm的二极管效率则不是很高。
有些低功率LDs可以辐射相对较高光束质量的光束（尽管其光束发散角比较大需要在准直过程中仔细处理）。但是，大多数高功率LDs具有相对比较低的光束质量，还有其他不是很理想的性质，例如光束发散角大，光束半径和两个垂直方向光束质量很高的不对称性，还有像散现象。光束整形光学中找到合适的设计非常重要，尺寸要小，易于加工和排列，保持光束质量并且避免产生干涉条纹，消除像散，具有较低损耗等。通常二极管激光光束整形光学涉及到准直透镜，孔径和变形棱镜。
由于激光二极管辐射的光是线偏振的，因此可以采用一个偏振分束器将两二极管输出光合在一起，这样就可以得到具有两倍于单个二极管功率、与单个二极管光束质量相同的非偏振的光（偏振复用）。还可以采用二色性反射镜将两个波长稍微不同的LDs的光束合在一起（参阅光谱合束）。光束合成更系统的方案可以将很多发射器发出的具有很好光束质量的光合在一起。
常见的LDs的工作模式为连续光工作，但很多LDs也可以产生光学脉冲。大部分情况下，脉冲产生的原理是增益开关，即通过开光泵浦电流调制光学增益。小的二极管也可以是锁模的，产生皮秒甚至飞秒脉冲。锁模激光二极管可能是外腔装置或者单片式的，后者通常包含工作在不同电流下的部分。
不同种类的二极管具有不同的噪声特性。当大于弛豫振荡频率时（通常几个GHz），强度噪声通常是接近于量子极限的。但是，有些工作在低温下的低功率LDs甚至具有很显著的振幅压缩，即强度噪声可以小于散粒噪声极限。所有的半导体激光器中，强度噪声都与相位噪声相互关联。
如上所述，线宽值是非常不同的。多模LDs具有很多与跳模有关的附加噪声。不同模式的噪声可以是非常反相关的，因此单个模式的强度噪声比总功率的噪声强很多。这会得到一个很重要的结果就是，如果二极管线阵在某一孔径被截断或者被光谱滤波，那么强度噪声反而会增加。二极管驱动器也会对激光器噪声有贡献，因此即使电流涨落非常快，它也会转化成产生光的强度和相位涨落。
当工作条件比较适宜时，二极管激光器的寿命在上万个小时。但是有很多其它的因素会使寿命缩短，例如工作在过高的温度（例如，由于冷却不充足），电流或电压太高，例如来自于静电放电或者不合理设计的激光驱动器。
还有一些失败的工作模式，包括光学灾变损伤（COD）（在几毫秒或者更短时间内器件完全损坏）和稳步下降。除了工作条件之外，还有很多设计因素会影响寿命。例如，如果采用无铝的有源区可以得到更好的稳定性和寿命，在光学表面的特定涂层（或者一些附件的半导体涂层）也非常有用。有些改进的二极管设计并没有被公开，是由于制造者要保持技术上的优势。
为了提高器件寿命，LDs通常工作在较低的电流下（输出功率也较低）。适当降低功率由于具有较低的结电压，可以提高电光转换效率，然而过度降低则会降低效率。
激光二极管可以应用到很多方面。下面给出一些重要的例子：
1.低功率的具有较高光束质量的单模LDs可以用作在CD-ROMs,DVDs,蓝光Discs和全息数据存储介质中进行数据存储和读取。这些激光器可以工作在不同的光谱区域，从红外光到蓝光和紫光区域，波长越短，存储密度越大。
2.单模LDs在光纤通信中应用非常广泛，尤其是作为数据发射器。有些情况下，数据调制可直接由驱动电流来实现。
3.单模LDs通常可以应用到光谱学中，采用尺寸非常小的低功率测量器件。
4.小的红光激光二极管（参阅红光激光器）可以作为激光笔。
5.采用调制的低功率二极管激光器可以进行距离测量。激光打印机、扫描仪和条形码读取器采用的也是类似的激光器。
6.大面积激光二极管，二极管线阵和二极管堆可用作固态激光器的二极管泵浦。光纤耦合的大面积LDs可以作为光纤放大器的泵浦光源。
7.二极管线阵的辐射可以进行医学诊断（例如治疗前列腺肿大）和皮肤病治疗。
8.高功率的二极管堆可以直接用于材料加工，这时不需要高的光束质量，例如用于表面加固，焊接和锡焊。与其它高功率激光器相比，它们更加简单，并且具有更高的电光转化效率。
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